Презентация на тему "Гидродинамика"

Содержание

• 
  Слайд 1

  Гидродинамика

  Гидродинамикой– называется раздел гидравлики изучающий движение жидкости, а также взаимодействие между жидкостью и твердыми телами при их относительном движении. Движение жидкости может быть установившимся (стационарным) или не установившимся (не стационарным)

• 
  Слайд 2

  Установившееся движение

  Установившимся – называется движение жидкости неизменное во времени, при котором давление и скорость являются функциями только координат, но не зависят от времени.

• 
  Слайд 3

  Неустановившееся движение

  Неустановившимся – называется движение жидкости, все или некоторые характеристики которого изменяются во времени, т. е. давление и скорость зависят как от координат , так и от времени.

• 
  Слайд 4

  Траектории частиц

  Поэтому для рассмотрения картины течения, возникающей в каждый данный момент времени, вводится понятие линии тока.   Линией тока – называется кривая в каждой точке который вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной.

• 
  Слайд 5

  Трубка тока

  Если в движущейся жидкости взять бесконечно малый замкнутый контур и через все его точки провести линии тока, то образуется трубчатая поверхность, называемая – трубкой тока. Часть потока заключается внутри тока, называется – элементарной струйкой. При стремлении поперечных размеров струйки к нулю она в пределе стягивается в линию тока.

• 
  Слайд 6

  Методы изучения движения жидкости

  В гидромеханике существуют два метода изучения движения жидкости: метод Лагранжа и метод Эйлера. Метод Лагранжа заключается в изучении движения каждой отдельной частицы жидкости. В этом случае движение определяется положением частицы жидкости в функции от времени t. Движение частицы будет определено, если точно определить координаты x, y, и z в заданный момент времени t, что дает возможность построить траекторию движения частицы жидкости. Величины x, y, и z являются переменными Лагранжа, а их изменения за время dt позволяет получить значение dx, dy и dz, а затем путь

• 
  Слайд 7

  Метод Лагранжа

  Проекции скорости на координатные оси определяются зависимостями , , а местная скорость Метод Лагранжа сводится к определению семейства траекторий движения частиц движущейся жидкости. Учитывая, что для установления движения линии тока совпадают с траекторией движущихся частиц, можно записать: =

• 
  Слайд 8

  Метод Эйлера

  Метод Эйлера основан на изучении поля скоростей, под которым понимается значение величины и скоростей во всех точках пространства, занятого движущейся жидкостью. Переменными Эйлера являются значения скоростей , которые определяются в зависимости от координат точек пространства и времени, т. е.

• 
  Слайд 9

  Понятие расхода

  Расходом Q называется количество жидкости, протекающее через сечение потока в единицу времени. или

• 
  Слайд 10

  Средняя скорость

  Средней скоростью называется одинаковая по всему сечению потока скорость, при которой расход равен действительному

• 
  Слайд 11

  Уравнение Эйлера для движения идеальной жидкости

  Уравнение Эйлера которое выражают условия равновесия жидкости, уже были нами получены: Силы инерции приведенные к единицы массы, соответственно будут: ;

• 
  Слайд 12

  Уравнение Эйлера

  Прибавляя силы инерции, к действующим силам получим:

• 
  Слайд 13
  

  Так как ux, uy, uzявляются сложными функциями, зависящими от переменных x, y, z и t, то по правилу дифференцирования получим уравнения движения Эйлера для идеальной жидкости в развернутом виде

• 
  Слайд 14

  Уравнение неразрывности

  Уравнение неразрывности или сплошности жидкости основано на законе сохранения массы и исходит из положения механики сплошных сред о том, что внутри движущейся жидкости не может произойти разрывов, т. е. образования пустот. Уравнение неразрывности может быть представлено в дифференциальной форме для частицы жидкости и элементарной струйки, а также в конечных величинах для потока жидкости.

• 
  Слайд 15

  Уравнение неразрывности в дифференциальной форме

  Если пренебречь сжимаемостью жидкости, то ее плотность в любом сечении будет одинакова (=const) и не будет зависеть от времени Или в краткой форме div u=0

• 
  Слайд 16

  Для элементарной струйки

  При установившемся движении уравнение неразрывности можно вывести исходя из свойств элементарной струйки, в соответствии с которым жидкость из струйки не вытекает в стороны и не притекает в нее извне, но в то же время местные скорости разные по длине струйки. Отсюда следует, что количество жидкости, притекающей к струйке в начальном сечении и вытекающей из нее в конечном сечении, равны между собой и общий объем жидкости в струйке не изменяется т. е. элементарные расходы в единицу времени равны:

• 
  Слайд 17

  Для потока жидкости

  Для потока жидкости уравнение неразрывности будет иметь вид: Т. е. отношение средних скоростей в сечениях потока обратно пропорционально отношению их площадей.

• 
  Слайд 18

  Уравнения Навье - Стокса

  В реальной жидкости благодаря наличию трения появляются касательные напряжения. Ввиду этого напряжения pn, действующие на поверхностную площадку, будут располагаться произвольно к выбранной площадке, а не обязательно по нормали к ней. Поэтому в отличие от идеальной жидкости на частицу реальной жидкости кроме сил инерции, силы тяжести и поверхностных сил давления будут действовать еще и поверхностные силы трения.

• 
  Слайд 19

  Уравнения Навье-Стокса

  В векторном виде уравнение будет выглядеть так

• 
  Слайд 20

  Энергия элементарной струйки

  Известно, что механическая энергия любого тела характеризуется двумя величинами: кинетической и потенциальной энергиями. Так, если тело или частица имеет массу m и движется со скоростью u, то ее кинетическая энергия равна потенциальная энергия частицы m, поднятой на высоту z Кроме того, если масса частицы жидкости m занимает объем V и находится под давлением р, то это тело еще обладает потенциальной энергией давления

• 
  Слайд 21

  Элементарная струйка

• 
  Слайд 22
  

  На основании изложенного полная механическая энергия элементарной струйки (частицы), имеющей массу m и некоторую скорость u, определится таким образом: Так как Удельная энергия струйки, т. е. энергия, отнесенная к единице веса, определится делением всех членов последнего уравнения на вес элементарной струйки — mg:

• 
  Слайд 23

  Уравнение Бернулли для реальной струйки

  Вдоль элементарной струйки удельные кинетическая и потенциальная энергии могут изменяться, но их сумма остается постоянной. При движении вязкой жидкости суммарная удельная энергия движущийся жидкости вдоль струйки убывает в силу различных гидравлических сопротивлений. Следовательно, для двух сечений элементарной струйки вязкой жидкости, находящейся в установившемся движении:

• 
  Слайд 24
  

  Чтобы получить равенство левой и правой части, необходимо в правой части добавить дополнительный член hz, обозначающий затрату удельной энергии на преодоление сопротивлений при движении реальной вязкой жидкости в пределах между первым и вторым сечениями. В этом случае уравнение Бернулли принимает вид:

• 
  Слайд 25

  Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости

  Рассмотрим распределение давления. В плоскости перпендикулярной направлению движения. Гидродинамическое давление распределяется по закону гидростатики. В связи с этим справедливо условие: т.е. сумма отметки z и пьезометрической высоты во всех точках сечения потока остается одинаковой, хотя меняется для различных сечений.

• 
  Слайд 26
  

  Для наиболее распространенных случаев движения жидкости значения α следующее: при ламинарном движении в круглой трубе α = 2, при турбулентном – зависит от режима и принимает значение α = 1,1─1,3. Обычно α определяют опытным путем. С учетом вышесказанного, уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости может быть записано в виде: где vср1, и vср2– средние скорости в сечениях 1 и 2; h∑1-2 –потери энергии на преодоление сопротивлений между сечениями 1 и 2.

• 
  Слайд 27

  Энергетическая интерпретация уравнения Бернулли

• 
  Слайд 28

  Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли

• 
  Слайд 29
  
• 
  Слайд 30

  Трубка Пито и пьезометр

• 
  Слайд 31

  Практическое применение уравнения Бернулли

  На основании уравнения Бернулли сконструирован ряд приборов, такие, как, расходомер Вентури, водоструйный насос, карбюратор, эжектор и др.

• 
  Слайд 32

  Расходомер Вентури

  V1S1=V2S2

• 
  Слайд 33
  
• 
  Слайд 34

  Водоструйный насос

• 
  Слайд 35

  Карбюратор

• 
  Слайд 36

  Контрольные вопросы

  Закон неразрывности потока, его смысл? Повышается или понижается линия энергии в месте прохождения жидкости через насос? Когда линия энергии и пьезометрическая линия параллельны? Когда в направлении движения жидкости эти линии сближаются и когда удаляются одна от другой? Может ли быть отрицательным гидравлический уклон, пьезометрический уклон? Как распределяется давление по живому сечению прямолинейного равномерного потока? В чем заключается физический и математический смысл корректива осреднения скорости? Может ли равномерное движение быть неустановившимся, а неравномерное — установившимся? Каковы размерности и физический смысл величин Х, У и Z, входящих в уравнение Эйлера? Какими операциями при выводе уравнения Бернулли обусловливается применимость его к расчету только установившихся потоков? К каким выражениям приводится уравнение Бернулли в случаях: а) неподвижной жидкости; б) равномерного движения без местных сопротивлений;