Содержание
-
Часть 2
Радиационная Физика МАГАТЭ Учебный Материал по Радиационной Защите в Ядерной Медицине pptcloud.ru
-
ЦЕЛЬ
Часть 2: Радиационная Физика 2 Знакомство с основами радиационной физики, дозиметрическими величинами и единицами, необходимых для выполнения расчетов, а также с различными видами детекторов излучения, их характеристиками, принципами работы и ограничениями.
-
Содержание
Часть 2: Радиационная Физика 3 Структура атома Радиоактивный распад Производство радионуклидов Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом Радиационные величины и единицы Детекторы излучения Примечание: радиационные единицы и величины находятся в фазе выработки консенсуса между МКРЕ и МАГАТЭ. Возможны изменения которые необходимо будет включить в этот документ.
-
Часть 2. Радиационная Физика
2.1. Структура атома МАГАТЭ Учебный Материал по Радиационной Защите в Ядерной Медицине
-
АТОМ
Часть 2: Радиационная Физика 5 Строение атома протоны и нейтроны = нуклоны Zпротонов с положительным электрическим зарядом (1,6·10-19Кл) нейтроны без заряда (нейтральные) число нуклонов = массовое число A Внеядерная структура Zэлектронов (легкие частицы с электрическим зарядом) Заряд электрона равен заряду протона, но отрицательный Символ Масса ЭнергияЗаряд Частицы(кг) (МэВ) ---------------------------------------------------------- Протон p 1.672*10-27 938.2 + Нейтрон n 1.675*10 -27 939.2 0 Электрон e 0.911*10 -300.511 -
-
Определение: Изотоп
Часть2: Радиационная Физика 6 Атомный номер Количество нейтронов Атомная масса
-
Эрнест Резерфорд (1871-1937)
7 Часть 2: Радиационная Физика
-
ЭНЕРГИЯ СВЯЗИ ЭЛЕКТРОНА
8 Электроны могут иметь только дискретные энергетические уровни Чтобы удалить электрон из своей оболочки надо приложить энергию, E,которая больше или равнаэнергия связи электрона Дискретные оболочки вокруг ядра: K, L, M, … K-оболочка имеет максимальную энергию (т.е., наиболее устойчивая) Энергия связи уменьшается при увеличении Z Максимальное число электронов в каждой оболочке: 2 в K,8 в L-оболочке, … Часть 2: Радиационная Физика
-
ИОНИЗАЦИЯ-ВОЗБУЖДЕНИЕ
9 Энергия Часть 2: Радиационная Физика
-
СНЯТИЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ
10 характеристическоеизлучение Оже-электрон Часть 2: Радиационная Физика
-
УРОВНИ ЭНЕРГИИ ЯДРА
11 Нуклоны могут занимать различные энергетические уровни и ядро может находиться либо в основном состоянии, либо в возбужденном состоянии. Возбужденное состояние может быть достигнуто путем передачи дополнительной энергии ядру. При снятии возбуждения, ядро излучает избыток энергии испуская частицы или электромагнитное излучение. В этом случае электромагнитное излучение называется гамма-излучением. Энергия гамма-излучения - это разница энергий между различными энергетическими уровнями ядра. Заполненные уровни ~8 МэВ 0 МэВ ЭНЕРГИЯ Испускание частиц Гамма-фотон Снятие буждения Возбуждение Часть 2: Радиационная Физика
-
ИЗОМЕРНЫЙ ПЕРЕХОД
12 Обычно возбужденное ядро переходит в основное состояние в течение пикосекунд. В некоторых случаях, однако, среднее время пребывания ядра в возбужденном состоянии вполне измеримо. Снятие возбуждения такого состояния ядра называется изомерным переходом (ИП). Это свойство ядра отмечается добавлением буквы m в знаке нуклида: технеций-99m, Тс-99m или 99mТс. Часть 2: Радиационная Физика
-
ВОЗБУЖДЕНИЕ ЯДРА
13 Энергия частицыфотоны Часть 2: Радиационная Физика
-
СНЯТИЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ ЯДРА
14 альфа-частицыбета-частицы Гамма-излучение Часть 2: Радиационная Физика
-
ВНУТРЕННЯЯ КОНВЕРСИЯ
15 характеристическоеизлучение конверсионный электрон Часть 2: Радиационная Физика
-
Гамма-спектр(характеристика ядра)
16 Часть 2: Радиационная Физика Импульс на канал Энергия фотона (КэВ)
-
17 ИК: инфракрасный, УФ: ультрафиолетовый Фотоны являются частью электромагнитного спектра Часть 2: Радиационная Физика ИК свет УФ Х и гамма-лучи кэВ кэВ
-
Часть 2. Радиационная Физика
2.2. Радиоактивный распад МАГАТЭ Учебный Материал по Радиационной Защите в Ядерной Медицине
-
СТАБИЛЬНЫЕ ЯДРА
19 дальнедействующие электростатическиесилы короткодействующие ядерные силы p p n Линия стабильности Часть 2: Радиационная Физика Количество нетронов (N) Количество протонов (Z)
-
Стабильные и нестабильные ядра
20 Слишком много нейтронов для стабильности Слишком много протонов для стабильности Часть 2: Радиационная Физика Количество протонов (Z) Количество нейтронов (N)
-
РАДИОАКТИВНЫЙ РАСПАД
21 Расщепление Ядро делится на две части -продукты распада, и 3-4 нейтрона. Например: Cf-252 (спонтанный), U-235 (вынужденный) a-распад Ядро испускает a-частицы (He-4). Примеры: Ra-226, Rn-222 b-распад Слишком много нейтроновприводит кb- -распаду. n=>p++e-+n. Пример:H-3, C-14, I-131. Слишком много протонов приводит кb+ -распаду p+=>n+ e++nПримеры: O-16, F-18 или к электронному захвату (ЭЗ).p+ + e-=>n+n Примеры: I-125, Tl-201 Часть 2: Радиационная Физика
-
22 Никогда неизвестно в какое время определенное радиоактивное ядро распадется. Однако можно определить вероятность того, что оно распадется в определенное время. В образце содержащим N ядер, числораспадов в единицу времени: Часть 2: Радиационная Физика Активность Время
-
АКТИВНОСТЬ
23 Активность – количество ядер, распадающихся в единицу времени Единица активности 1 Бк (Беккерель)= 1 распад всекунду Часть 2: Радиационная Физика
-
1 Бк - маленькая величина
24 В теле содержится 3000 Бк естественной активности 20 000 000-1000 000 000 Бк в процедурах ядерной медицины Часть 2: Радиационная Физика
-
Множителииприставки (Активность)
25 МножителиПриставкиСокращения 1 - Бк 1 000 000 Мега- (M) МБк 1 000 000 000 Гига- (G) ГБк 1 000 000 000 000 Тера- (T) ТБк Часть 2: Радиационная Физика
-
Анри Беккерель 1852-1908
26 Часть 2: Радиационная Физика
-
Мария Кюри 1867-1934
27 Часть 2: Радиационная Физика
-
Распад материнского и дочернего ядер
28 A C B λ1 λ2 Часть 2: Радиационная Физика
-
29 Вековое (или секулярное) равновесие TB
-
99Mo-99mTc
30 99Mo 87.6% 99mTc 140 кэВ T½ = 6.02 часов 99Tc ß- 292 кэВ T½ = 2*105лет 99Ru стабильное 12.4% ß- 442 кэВ 739 кэВ T½ = 2.75 дней Часть 2: Радиационная Физика
-
Ире́н Кюри́(1897-1956)и Фредерик Жолио (1900-1958)
31 Часть 2: Радиационная Физика
-
Часть 2. Радиационная Физика
2.4. Взаимодействие ионизирующего излучения м веществом МАГАТЭ Учебный Материал по Радиационной Защите в Ядерной Медицине
-
ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
33 Заряженные частицы альфа-частицы бета-частицы протоны Незаряженные частицы фотоны (гамма- и рентгеновское излучения) нейтроны Каждая отдельная частица может привести к ионизации, прямо или косвенно Часть 2: Радиационная Физика
-
Взаимодействие заряженных частиц с веществом
34 тяжелые легкие Макроскопически Микроскопически Часть 2: Радиационная Физика
-
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ С ВЕЩЕСТВОМ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ
35 Бета-частицы Альфа-частицы Часть 2: Радиационная Физика Экстраполированный диапазон Фон Средний диапазон Относительное число зарегистрированных частиц Толщина поглотителя Толщина поглотителя Разброс диапазона Относительное число зарегистрированных частиц
-
Средний пробег b-частиц
36 Радионуклид Макс энергия Пробег (см) в (кэВ) воздухе воде алюминии ------------------------------------------------------------------------------------------ H-3 18.6 4.60.0005 0.00022 C-14 156 22.4 0.029 0.011 P-32 1700 610 0.79 0.29 Часть 2: Радиационная Физика Средний диапазон (мг/см2) Энергия (МэВ)
-
Тормозное излучение
37 Фотон Электрон Часть 2: Радиационная Физика
-
Получение тормозного излучения
38 Чем выше атомный номер материала мишени, на которую падают электроны, тем выше интенсивность рентгеновских лучей Чем выше энергия падающего электрона, тем больше вероятность возникновения рентгеновского излучения При любой энергии электрона, вероятность генерации рентгеновского излучения уменьшается с увеличением энергии рентгеновского излучения Часть 2: Радиационная Физика
-
Создание рентгеновского излучения
39 Электроны с высокой энергией попадают в (металлическую) мишень, где часть их энергии преобразуется в излучение мишень электроны рентгеновские лучи От низкой досреднейэнергии (10-400кэВ) Высокая > 1МэВ энергия Часть 2: Радиационная Физика
-
Рентгеновская трубка для создания рентгеновского излучения низкой и средней энергий
40 Часть 2: Радиационная Физика Электроны Медный анод Вольфрамовая мишень Нагретый вольфрамовый катод накаливания Вакуумная трубка Источник высокого напряжения Рентгеновские лучи
-
Линейный ускоритель для получения рентгеновских лучей высокой энергии
41 мишень электроны рентгеновские лучи Часть 2: Радиационная Физика
-
Проблемы с получением рентгеновского излучения
42 Угловое распределение: фотоны рентгеновского излучения высокой энергии в основном направлены вперед, в то время как фотоны низкой энергии в основном испускаются перпендикулярно пучку падающих на мишень электронов Эффективность получения: в общем, чем выше энергия, тем выше эффективность получения рентгеновского излучения. Это означает, что при низких энергиях, большая часть энергии электронов (>98%) преобразуется в тепло – необходимо охлаждение мишени Часть 2: Радиационная Физика
-
Получающийся рентгеновский спектр
43 Характеристические рентгеновские лучи Тормозное излучение Спектр послефильтрации Максимальная энергия электронов Часть 2: Радиационная Физика Интенсивность Нефильтрованное излучение (в вакууме) Энергия фотона (кэВ)
-
Взаимодействие фотонов с веществом
44 поглощение рассеяние прохождение передача энергии Часть 2: Радиационная Физика
-
ФОТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ
45 фотон характеристическое излучение электрон Часть 2: Радиационная Физика
-
ЭФФЕКТ КОМПТОНА
46 фотон электрон Рассеянный фотон Часть 2: Радиационная Физика
-
РОЖДЕНИЕ ПАР
47 фотон позитрон электрон Часть 2: Радиационная Физика
-
АННИГИЛЯЦИЯ
48 + + e- (511 кэВ) (511 кэВ) + диапазон 1-3 мм (зависит от радионуклида ) Радионуклид Часть 2: Радиационная Физика
-
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНА
49 Энергия фотона (МэВ) Атомный номер (Z) Часть 2: Радиационная Физика Фотоэлектрический эффект Эффект Комптона Рождение пар
-
ПРОХОЖДЕНИЕ ФОТОНОВ ЧЕРЕЗ ВЕЩЕСТВО
50 d: толщина поглотителя m: коэффициент поглощения HVL: слой половинного поглощенияTVL: слой 10-кратного поглощения Часть 2: Радиационная Физика Количество фотонов Толщина слоя
-
HVL: слой половинного поглощения
51 Часть 2: Радиационная Физика Толщина поглотителя , необходимая для поглощения 50 процентов излучения (HVL – слой половинного поглощения). Энергия излучения Бетон Свинец
-
Часть 2. Радиационная Физика
2.5. Радиационные величины и единицы измерения МАГАТЭ Учебный Материал по Радиационной Защите в Ядерной Медицине
-
ПОГЛОЩЕНИЕ ЭНЕРГИИ
53 Высокая поглощенная энергия на единицу массы Много ионизаций на единицу массы Повышенный риск биологических повреждений Часть 2: Радиационная Физика
-
Поглощенная доза
54 Поглощенная энергия на единицу массы 1 Гр (грэй) = 1 Дж / кг Часть 2: Радиационная Физика
-
Гарольд Грэй(1905-1965)
55 Часть 2: Радиационная Физика
-
1 Гр -сравнительно большая величина
56 Дозылучевой терапии > 1Гр Доза в диагностической процедуре ядерной медицины обычно 0,05-0.001Гр Годовая доза от естественных источников излучения (земных, космических, из-за внутренней радиоактивности, радона, ...) около 0,002-0,004 Гр Часть 2: Радиационная Физика
-
Множители иПриставки (Доза)
57 МножительПриставкаСокращения 1 - Зв 1/1000 мили (м) мЗв 1/1000000 микро (мк) мкЗв Часть 2: Радиационная Физика
-
58 Предостережение:Передача энергии веществу – это случайный процесс иопределение дозынеприменимо длямалых объемов (например,для одной клетки).Дисциплина «микро-дозиметрия» занимается решением этого вопроса. По материалам Zaider 2000 Часть 2: Радиационная Физика
-
Эквивалентная доза Эффективная доза
59 He = wr * D D: поглощенная доза (Gy), wr : коэффициент качества излучения(1-20) Heff=wT*He He: эквивалентная доза (Sv), wT: взвешивающие тканевые коэффициенты (0.05-0.20) Единица: 1 Зв (Зиверт) Часть 2: Радиационная Физика
-
Эффективная доза
60 Ткань или орган взвешивающие коэффициенты Гонады 0.20 Костный мозг (красный) 0.12 Толстая кишка 0.12 Легкое 0.12 Желудок 0.12 Мочевой пузырь 0.05 Молочная железа 0.05 Печень 0.05 Пищевод0.05 Щитовидная железа0.01 Поверхность кости0.01 Остальные органы 0.05 (надпочечники, почки, мышцы, верхний отдел толстой кишки, тонкая кишка, поджелудочная железа, селезенка, вилочковая железа, матка, головной мозг) Часть 2: Радиационная Физика
-
Эффективная доза (мЗв)
61 0.01 0.1 1 10 ангиокардиографиящитовидная жел. I-131 КТтаза миокард Tl-201 толстая кишка КТбрюшной полости церебральный Tc-99m кровоток урография щитовидная жел. I-123 поясничный отдел костьTc-99m позвоночника щитовидная жел. Tc-99m печень Tc-99m легкоеTc-99m грудная клетка ренографияI-131 конечности объем кровиI-125 зубы почечный клиренс Cr-51 Рентгеновские лучиЯдерная медицина Часть 2: Радиационная Физика
-
Рольф Зиверт (1896-1966)
62 Часть 2: Радиационная Физика
-
КОЛЛЕКТИВНАЯ ДОЗА
63 Суммарная эквивалентная доза или эффективная доза излучения, полученная определенной группой людей, например, всеми пациентами в отделении ядерной медицины, всеми сотрудниками отделения, всем населением страны и т.д. Единица измерения: 1 человеко-Зв Часть 2: Радиационная Физика
-
Коллективные эффективные дозы в Швеции
64 Часть 2: Радиационная Физика Источник Коллективная мощность дозы (чел∙Зв/год) Количество смертельных раковых заболеваний в год Природный космическое излучение внешнее внутреннее Помещения гамма-излучение радон Технический ядерная энергетика испытания ядерного оружия другие Медицинский диагностическая радиология стоматологическая радиология ядерная медицина Профессиональный диагностическая радиология ядерная медицина радиотерапия стоматологическая радиология индустрия, исследования ядерная энергетика шахты Всего:
-
Часть 2. Радиационная Физика
2.6. Радиационные детекторы МАГАТЭ Учебный Материал по Радиационной Защите в Ядерной Медицине
-
66 Детектор является основополагающей базой для практического использования ионизирующего излучения Знание возможностей инструментов, а также их ограничений необходимо для правильной интерпретации измерений Часть 2: Радиационная Физика
-
Материал детектора
67 Любой материал, в котором ионизирующее излучение создает изменения, которые могут быть измерены, может быть использован в качестве детектора ионизирующего излучения. Изменение цвета Химические изменения Испускание видимого света Электрический заряд ….. ….. Активные детекторы: непосредственное измерение изменений. Пассивные детекторы: обработка перед считыванием Часть 2: Радиационная Физика
-
Принципы детектора
68 Газонаполненные детекторы пропорциональные счетчики счетчики Гейгера-Мюллера (ГM) Сцинтилляционные детекторы твердый жидкий Другие детекторы Полупроводниковые детекторы Плёночные Термолюминесцентные детекторы (ТЛД) Часть 2: Радиационная Физика
-
ВИДЫ ДЕТЕКТОРОВ
69 1) Счетчики Газонаполненные детекторы Сцинтилляционные детекторы 2) Спектрометры Сцинтилляционные детекторы Твердотельные детекторы 3) Дозиметры Газонаполненные детекторы Твердотельные детекторы Сцинтилляционные детекторы Термолюминесцентные детекторы Плёночные Часть 2: Радиационная Физика
-
Газонаполненные детекторы
70 Часть 2: Радиационная Физика
-
ИОНИЗАЦИОННЫЕ КАМЕРЫ
71 Высокое напряжение + - Отрицательный ион Положительный ион 1234 Электрометр Сигнал пропорционален количествуионизаций в единицу времени (активность, мощность излучения) Часть 2: Радиационная Физика
-
ИОНИЗАЦИОННЫЕ КАМЕРЫИспользование в ядерной медицине
72 Радиометр - дозкалибратор Инструменты мониторинга (радиометрического контроля) Часть 2: Радиационная Физика
-
Общие свойства ионизационных камер
73 Высокая точность Стабильность Относительно низкая чувствительность Часть 2: Радиационная Физика
-
Диапазоны работы для газонаполненных детекторов
74 Часть 2: Радиационная Физика Knoll
-
Пропорциональный счетчик
75 Часть 2: Радиационная Физика
-
Пропорциональный счетчик Использование в ядерной медицине
76 Инструменты мониторинга (радиометрического контроля) Часть 2: Радиационная Физика
-
Свойства пропорциональных счетчиков
77 Чувствительность немного выше, чем у ионизационной камеры Используется для регистрации частиц и фотонов низкой энергии Часть 2: Радиационная Физика
-
Принцип действия счетчика Гейгера Мюллера
78 Knoll - + - Единственная случайная частица может быть причиной полной ионизации Часть 2: Радиационная Физика
-
Счетчик Гейгера-Мюллера Использование в ядерной медицине
79 Радиометр для контроля загрязнения Дозиметр (если калиброванный) Часть 2: Радиационная Физика
-
Общие свойства счетчика Гейгера-Мюллера
80 Высокая чувствительность Низкая точность Часть 2: Радиационная Физика
-
Сцинтилляционные детекторы
81 Часть 2: Радиационная Физика
-
Сцинтилляционный детектор
82 Усилитель Анализатор амплитуды импульса Счетчик Часть 2: Радиационная Физика Детектор Фотокатод Диноды Анод
-
Анализатор амплитуды импульса
83 Верхний порог Нижний порог Время Амплитуда импульса (В) Анализатор амплитуды импульса позволяет подсчитывать только импульсы определенной амплитуды (энергии). Сосчитаны Несосчитаны Часть 2: Радиационная Физика
-
Распределение амплитуд импульсов NaI(Tl)
84 Часть 2: Радиационная Физика Скорость счета Амплитуда импульса (энергия) Рассеянное излучение Пик полной энергии
-
Жидкостные сцинтилляционные детекторы
85 детектор Образец, смешанный с сцинтилляционным раствором Часть 2: Радиационная Физика детектор
-
Сцинтилляционные детекторы Использование в ядерной медицине
86 Счетчик образцов Одно- и много- пробные системы Гамма-камеры Инструменты контроля Часть 2: Радиационная Физика
-
Другие детекторы
87 Часть 2: Радиационная Физика
-
Полупроводниковые детекторы в качестве спектрометра
88 Детекторы, использующие кристаллический германий или Ge(Li) кристалл Принцип: электронно-дырочные пары (аналогично парам ион - электрон в газонаполненных детекторах) Отличное энергетическое разрешение Часть 2: Радиационная Физика
-
Сравнение спектра от Na(I) сцинтилляционного детектора и Ge (Li) полупроводникового детектора
89 Часть 2: Радиационная Физика Knoll
-
Полупроводниковые детекторы Применение в ядерной медицине
90 Идентификация нуклидов Контроль чистоты радионуклидов Часть 2: Радиационная Физика
-
Плёночные
91 Принцип: как у обычной фотопленки Зёрна галида серебра, в результате облучения и проявления, превращаются в металлическое серебро Применение в ядерной медицине: Индивидуальный дозиметр Часть 2: Радиационная Физика
-
92 Требуется обработка ---> проблемы с воспроизводимостью Двумерный дозиметр Высокое пространственное разрешение Высокий атомный номер ---> зависимость сигнала от качества излучения Часть 2: Радиационная Физика
-
Принцип термолюминесценции ТЛД
93 термолюминесцентныйматериал нить накала испускаемый свет фотоумножитель Часть 2: Радиационная Физика
-
Упрощенная схема процесса ТЛД
94 Часть 2: Радиационная Физика Ионизирующее излучение Нагрев электронная ловушка Зона проводимости Видимый свет Валентная зона
-
Термолюминесцентная дозиметрия (ТЛД)
95 Мелкие кристаллы Эквивалентны тканям организма Пассивный дозиметр – кабели не требуются Широкий дозиметрический диапазон (от мкГр to 100 Гр) Много различных применений Часть 2: Радиационная Физика
-
ТЛД
96 Применение в ядерной медицине индивидуальные дозиметры (тело, пальцы…) специальные измерения Часть 2: Радиационная Физика
-
97 Недостатки: Требует много времени Не создает постоянной записи Часть 2: Радиационная Физика
-
98 Вопросы? Часть 2: Радиационная Физика
-
ОБСУЖДЕНИЕ
99 В определенный момент времени Mo / Тс генератор содержит 15 ГБк Мо-99. Какую концентрацию активности Тс-99м мы получим через 15 часов, если объем элюации 3 мл? Предположить эффективность элюации 75%. Часть 2: Радиационная Физика
-
100 Лечение проводится с помощью йода-131. Какие типы взаимодействия испускаемого излучения с мягкими тканями человека доминирут? Часть 2: Радиационная Физика
-
101 Лаборатория выполняет работу с Н-3. Обсудите подходящий тип детектора для обнаружения загрязнений оборудования и рабочих мест. Часть 2: Радиационная Физика
-
Где получить дополнительную информацию?
102 Дальнейшее чтение WHO. Manual on Radiation Protection in Hospital and General Practice. Volume 1 Basic Requirements (Всемирная организация здравоохранения. Руководство по радиационной защите в медучреждениях и в общей практике. Том 1. Основные требования) Sorensen JA & Phelps ME. Physics in Nuclear Medicine. Grune & Stratton, 1987 Часть 2: Радиационная Физика
Нет комментариев для данной презентации
Помогите другим пользователям — будьте первым, кто поделится своим мнением об этой презентации.