Презентация на тему "Распространение волн"

Содержание

• 
  Слайд 1

  Распространениеволн

  Часть 2

• 
  Слайд 2

  Дифракция Френеля

  S – точечный источник света P – точка наблюдения Определим, что будет наблю- даться в т.P.

• 
  Слайд 3
  

  Разобьем ВП на кольцевые зоны так, чтобы расстояние от точки P до их краев отличались на λ/2 – зоны Френеля: Колебания сосед- них зон находятся в противофазе и, поэтому, в т. Р они будут частично гасить друг друга.

• 
  Слайд 4
  

  Вычислим радиусы зон Френеля

• 
  Слайд 5
  
• 
  Слайд 6
  

  – высота сферического сегмента, занимаемого зоной с номером m – радиус m-ой зоны Френеля Площадь сферического сегмента:

• 
  Слайд 7
  

  Площадь m-ой зоны: т.е. площади зон Френеля практически одинаковы и энергия, переносимая каждой зоной в отдельности, почти одинакова

• 
  Слайд 8
  

  Вычислим амплитуду в т.P, которая получается при сложении всех зон и учтем, что зоны находятся в противофазе: – действие всего фронта

• 
  Слайд 9
  

  Например, радиус первой зоны при a =∞ (плоский в.ф.), b = 1 м получаем r1 = 0.8 мм. Следовательно, свет от ист. Sк точке P распространяется (как бы) в узком канале, ограниченном первой зоной – т.е. практически прямолинейно. При открытии только первой зоны: Если отверстие в экране открывает и вторую зону, то интенсивность в т.Р падает практически до нуля.

• 
  Слайд 10

  Зонная пластинка

• 
  Слайд 11

  Фазовая зонная пластинка

  обычная ЗП (амплитудная) модиф. ЗП (фазовая)

• 
  Слайд 12

  Дифракция рентгеновских лучей

  Естественные 3х мерные периодические структуры – кристаллы (d = 1–4 Å = = 0.1–0.4 нм) λвид~ 500 нм λрент~0.01–100 нм

• 
  Слайд 13
  

  Пусть рентгеновское излучение падает на пространственную решетку. Ю.В.Вульф и англ.физики Брэгги (1913) предложили способ расчета дифракционной картины Под действием ЭМВ электроны вещества приобретают ускорение и излучают вторичные волны на этой частоте.

• 
  Слайд 14
  

  Разобьем кристалл на ряд параллельных плоскостей (одним из многих способов) d – расстояние м/у атомными плоскостями θ– угол скольжения, λ – длина волны

• 
  Слайд 15
  

  Разность хода между лучами, отраженными от двух соседних плоскостей:

• 
  Слайд 16
  

  Условие наилучшего отражения: – формула Вульфа–Брэгга

• 
  Слайд 17

  Применение явлениядифракции света на кристаллах

  1) В рентгеновской спектроскопии для исследования характеристик излучения 2) В рентгеноструктурном анализе для изучения внутренней структуры кристаллов

• 
  Слайд 18
  

  Если на одиночный кристалл направить пучок монохроматического рентгеновского излучения, то отражение появится только при строго определенных ориентировках кристалла

• 
  Слайд 19

  Метод порошков

  Если взять поликристаллический образец (много кристалликов, спрессованных или спеченных), то для любого направления находится большое количество правильно ориентированных атомных плоскостей.

• 
  Слайд 20
  

  По порядку следования линий, углам и интенсивности устанавливают тип и параметры атомной решетки кристалла