Презентация на тему "Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания и ГТ"

Содержание

• 
  Слайд 1

  Тема № 8. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания и ГТ.

  8.1. КЛАССИФИКАЦИЯ ДВС Все современные двигатели внутреннего сгорания подразделяются на три основные группы: 1. Двигатели, в которых используется цикл с подводом тепла при постоянном объеме v=const (цикл Отто). 2. Двигатели, в которых используется цикл с подводом тепла при постоянном давлении p=const (цикл Дизеля). 3. Двигатели, в которых используется смешанный цикл с подводом тепла как при v=const, так и при р=const (цикл Тринклера). При исследовании идеальных термодинамических циклов поршневых двигателей внутреннего сгорания к числу определяемых величин относятся; количество подведенной и отведенной теплоты, основные параметры состояния в характерных точках цикла, термический кпд цикла.

• 
  Слайд 2
  

  8.2. ЦИКЛЫ ДВС С ПОДВОДОМ ТЕПЛОТЫ ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ Исследование работы реального поршневого двигателя целесообразно производить по так называемой индикаторной диаграмме (снятой с помощью специального прибора – индикатора). Индикаторная диаграмма двигателя, работающего со сгоранием топлива при постоянном объеме, представлена на рис. 8.1. Рис. 8.1. В данном случае рабочий процесс совершается за четыре хода поршня (такта). Коленчатый вал делает за это время два оборота. Поэтому рассмотренные двигатели называются четырехтактными. Из анализа работы реального двигателя видно, что рабочий процесс не является замкнутым, и в нем присутствуют все признаки необратимых процессов: трение, теплообмен при конечной разности температур, конечные скорости поршня и проч.

• 
  Слайд 3
  

  Так как в термодинамике исследуются лишь идеальные обратимые циклы, то для исследования цикла ДВС примем следующие допущения: - рабочее тело – идеальный газ с постоянной теплоемкостью; - количество рабочего тела постоянно; - между рабочим телом и источниками теплоты имеет место бесконечно малая разность температур; - подвод теплоты к рабочему телу производится не за счет сжигания топлива, а от внешних источников теплоты. То же самое справедливо и для отвода теплоты. Рассмотрим идеальный термодинамический цикл ДВС с изохорным подводом теплоты. Цикл в pv – координатах представлен на рис. 8.2. Рис. 8.2.

• 
  Слайд 4
  

  Характеристиками цикла являются: e = v1/v2 – степень сжатия; l = р3/p2 – степень повышения давления. Количество подведенной и отведенной теплот определяется по формулам Подставляя эти значения теплот в формулу для термического кпд, получим . Найдем параметры рабочего тела во всех характерных точках цикла. Точка 2. , , . Точка 3. ; ; . Отсюда . Точка 4. ; ;

• 
  Слайд 5
  

  . С учетом найденных значений температур формула для кпд примет вид .(8.1) Из последнего соотношения следует, что термический кпд увеличивается с возрастанием степени сжатия e и показателя адиабаты k. Однако повышение степени сжатия в двигателях данного типа ограничивается возможностью преждевременного самовоспламенения горючей смеси. Поэтому рассматриваемые типы двигателей имеют относительно низкие кпд. В зависимости от рода топлива степень сжатия в таких двигателях изменяется от 4 до 9. Работа цикла определяется по формуле . Циклы с подводом теплоты при постоянном объеме применяются в карбюраторных типах двигателей с использованием принудительного воспламенения от электрической искры.

• 
  Слайд 6

  8.3. ЦИКЛЫ ДВС С ПОДВОДОМ ТЕПЛОТЫ ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ

  Двигатели, в основу работы которых положен цикл с подводом теплоты при постоянном давлении (с постепенным сгоранием), имеют ряд преимуществ по сравнению с двигателями, работающими по циклу с подводом теплоты при постоянном объеме. Они связаны с тем, что в двигателях с постепенным сгоранием осуществляется раздельное сжатие топлива и воздуха. Поэтому здесь можно достигать значительно более высоких степеней сжатия. Воздух при высоких давлениях имеет настолько высокую температуру, что подаваемое в цилиндр топливо самовоспламеняется без всяких специальных запальных приспособлений. Кроме того, раздельное сжатие воздуха и топлива позволяет использовать любое жидкое дешевое топливо – нефть, мазут, смолы и проч. Раздельное сжатие позволяет применять высокие степени сжатия (до e = 20), исключая преждевременное самовоспламенение топлива. Постоянство давления при горении топлива обеспечивается соответствующей регулировкой топливной форсунки. Конструкция такого двигателя впервые была разработана немецким инженером Дизелем.

• 
  Слайд 7
  

  Рассмотрим идеальный цикл двигателя с подводом теплоты при постоянном давлении в pv– диаграмме (рис. 8.3). Рис. 8.3. Характеристиками цикла являются: - степень сжатия; - степень предварительного расширения. Количество подведенной и отведенной теплот определяются по формулам

• 
  Слайд 8
  

  Термический кпд цикла в предположении постоянства теплоемкостей сp и cv и их отношения k=cp/cv будет . Параметры рабочего тела в характерных точках цикла. Точка 2. ; ; . Точка 3. ; ; . Отсюда . Точка 4. ; ; . Подставляя полученные значения температур в формулу для кпд, получим .(8.2)

• 
  Слайд 9
  

  Отсюда следует, что с увеличением e и k кпд увеличивается, а с увеличением r – уменьшается. Работа цикла определяется по формуле . Сравнения кпд циклов ДВС с подводом теплоты при р = const и v = const при одинаковых давлениях и температурах, но при различных e показывают, что . При этом степень сжатия e в цикле с подводом теплоты при р = const больше, чем в цикле с подводом теплоты при v = const.

• 
  Слайд 10
  

  8.4. ЦИКЛЫ ДВС СО СМЕШАННЫМ ПОДВОДОМ ТЕПЛОТЫ. Одним из недостатков двигателей, в которых применяется цикл с подводом теплоты при постоянном давлении, является необходимость использования компрессора, применяемого для подачи топлива. Наличие компрессора усложняет конструкцию и уменьшает экономичность двигателя, т.к. на его работу затрачивается (6 – 10)% от обшей мощности двигателя.С целью упрощения конструкции и увеличения экономичности двигателя русский инженер Г.В.Тринклер разработал проект бескомпрессорного двигателя высокого сжатия. На рис. 9.4 представлен идеальный цикл двигателя со смешанным подводом теплоты в pv – координатах. Рис. 8.4.

• 
  Слайд 11
  

  Характеристиками цикла являются: степень сжатия ; степень повышения давления ; степень предварительного расширения . Количества подведенной и отведенной q2 теплот определяются по формулам: Термический кпд цикла будет . Найдем параметры рабочего тела в характерных точках цикла. Точка 2. ; ; . Точка 3. ; ; . Отсюда .

• 
  Слайд 12
  

  Точка 4. ; ; . Отсюда . Точка 5. ; ; . Подставив найденные значения температур в формулу для кпд, будем иметь .(8.3) Отсюда следует, что с увеличением k, e и l кпд цикла возрастает, а с увеличением r уменьшается.