Презентация на тему "Переменный ток"

Содержание

• 
  Слайд 1
  

  Переменный ток получение переменного токапрохождение переменного тока через емкость и индуктивностьвекторные диаграммы закон Ома для переменного тока мощность переменного токаэффективные значения тока и напряжения

  Бигалиев Альберт 119 гр 1

• 
  Слайд 2

  Переменный ток

  Переменный ток, AC (англ. alternatingcurrent — переменный ток) - электрический ток, который периодически изменяется по модулю и направлению. - это вынужденные электромагнитные колебания , вызываемые в электрической цепи источником переменного напряжения 2

• 
  Слайд 3
  

  Переменный ток присутствуют всюду. Он течет по проводам наших квартир, в промышленных электросетях, в высоковольтных линиях электропередач. И если вам нужен постоянный ток, чтобы зарядить аккумулятор телефона или ноутбука, вы используете специальный адаптер, выпрямляющий переменный ток из розетки. Он прост в получении и идеально приспособлен для передачи электроэнергии на большие расстояния. Переменный ток 3

• 
  Слайд 4
  

  4 Переменный ток

• 
  Слайд 5

  Получение переменного тока

  Но широко применяется только переменный ток. Это обусловлено тем, что напряжение и силу переменного тока можно преобразовывать практически без потерь энергии. Переменный ток получают при помощи генераторов переменного тока с использованием явлений электромагнитной индукции. 5

• 
  Слайд 6

  примитивная установка для выработки переменного тока

  Получение переменного тока 6

• 
  Слайд 7
  

  7 Получение переменного тока

• 
  Слайд 8
  

  8 Получение переменного тока

• 
  Слайд 9

  Принцип действия установки

  Проволочная рамка вращается в однородном магнитном поле с постоянной скоростью. Своими концами рамка закреплена на кольцах, вращающихся вместе с ней. К кольцам плотно прилегают пружины, выполняющие роль контактов. Через поверхность рамки непрерывно будет протекать изменяющийся магнитный поток, но поток, создаваемый электромагнитом, останется постоянным. В связи с этим в рамке возникнет ЭДС индукции. Для того чтобы определить, изменяется ли магнитный поток, проходящий по поверхности рамки, нужно всего лишь сравнить положение рамки в определенные периоды времени. Для этого нужно внимательно посмотреть на изменения положения рамки в разные периоды времени Получение переменного тока 9

• 
  Слайд 10

  Изменения положения рамки в разные периоды времени

  Получение переменного тока 10

• 
  Слайд 11
  

  Если рамка имеет только активное сопротивление, то ток, который возникает в контуре под действием ЭДС индукции, с течением времени будет меняться, как и сама ЭДС. Такой ток называется переменным синусоидальным током. Получение переменного тока 11

• 
  Слайд 12
  

  Периодом переменного тока называется отрезок времени, в течение которого ток выполняет одно полное колебание (эту единицу обозначают буквой Т). Число полных колебаний за 1 с называется частотой тока и обозначается буквой f. Частота измеряется в герцах (Гц). В промышленности и быту большинства стран используют переменный ток с частотой 50 Гц. Получение переменного тока 12

• 
  Слайд 13

  Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность

  Быстрое изменение силы тока и его направления, характеризующее переменный ток, приводит к ряду важнейших особенностей, отличающих действие переменного тока от тока постоянного. Некоторые из этих особенностей отчетливо выступают при следующих опытах. 13

• 
  Слайд 14
  

  Прохождение переменного тока через конденсатор. Пусть в нашем распоряжении имеется источник постоянного тока с напряжением 12 В (аккумуляторная батарея) и источник переменного тока с напряжением также 12 В. Присоединив к каждому из этих источников маленькую лампочку накаливания, мы увидим, что обе лампочки горят одинаково ярко (рис 6 ). Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 14

• 
  Слайд 15
  

  Включим теперь в цепь как первой, так и второй лампочки конденсатор большой емкости (рис. 7 ). В случае постоянного тока лампочка не накаливается вовсе, а в случае переменного тока накал ее остается почти таким же, как раньше. Отсутствие накала в цепи постоянного тока легко понять: между обкладками конденсатора имеется изолирующая прослойка, так что цепь разомкнута. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 15

• 
  Слайд 16
  

  Однако если вдуматься, то в этом нет ничего загадочного. Мы имеем здесь только частое повторение хорошо знакомого нам процесса зарядки и разрядки конденсатора. Когда мы присоединяем (рис. 8) конденсатор к источнику тока (повернув рычаг переключателя налево), то по проводам идет ток до тех пор, пока заряды, накопившиеся на обкладках конденсатора, не создадут разность потенциалов, уравновешивающую напряжение источника. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 16

• 
  Слайд 17
  

  Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 17

• 
  Слайд 18
  

  В конденсаторе при этом создается электрическое поле, в котором сосредоточен определенный запас энергии. Когда же мы соединим обкладки заряженного конденсатора проводником, отсоединив источник тока (повернув рычаг переключателя направо), заряд будет по проводнику стекать с одной обкладки на другую, и в проводнике, включающем лампочку, пройдет кратковременный ток. Поле в конденсаторе исчезает, и запасенная в нем энергия тратится на накал лампочки. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 18

• 
  Слайд 19
  

  То, что происходит при прохождении переменного тока через конденсатор, очень наглядно поясняет опыт, изображенный на рис. 9. Поворачивая рычаг переключателя направо, мы соединяем конденсатор с источником тока, причем обкладка 1 заряжается положительно, а обкладка 2 — отрицательно. При среднем положении переключателя, когда цепь разомкнута, конденсатор разряжается через лампочку. При повороте ручки переключателя налево конденсатор снова заряжается, но на этот раз обкладка 1 заряжается отрицательно, а обкладка 2 положительно. Двигая быстро рычаг переключателя то в одну сторону, то в другую, мы увидим, что при каждой смене контакта лампочка на мгновение вспыхивает, т. е. через нее проходит кратковременный ток. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 19

• 
  Слайд 20
  

  Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 20

• 
  Слайд 21
  

  Если производить переключения достаточно быстро, то вспышки лампочки следуют настолько быстро друг за другом, что она будет гореть непрерывно; при этом через нее течет ток, часто меняющий свое направление. В конденсаторе при этом все время будет меняться электрическое поле: оно будет то создаваться, то исчезать, то вновь создаваться с обратным направлением. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 21

• 
  Слайд 22
  

  То же происходит и тогда, когда мы включаем конденсатор в цепь переменного тока (рис. 10) Прохождение переменного тока через катушку с большой индуктивностью. Включим в цепь, изображенную на рис. 2 б, вместо конденсатора катушку из медной проволоки с большим числом витков, внутрь которых помещен железный сердечник (рис. 3). Такие катушки обладают, как известно, большой индуктивностью . Сопротивление же такой катушки при постоянном токе будет невелико, так как она сделана из довольно толстой проволоки Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 22

• 
  Слайд 23
  

  Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 23

• 
  Слайд 24
  

  В случае постоянного тока (рис. 11, а) лампочка горит ярко, в случае же переменного тока (рис. 11, б) накала почти незаметно. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 24

• 
  Слайд 25
  

  Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 25

• 
  Слайд 26
  

  Опыт с постоянным током понятен: так как сопротивление катушки мало, то присутствие ее почти не изменяет тока, и лампочка горит ярко. Почему же катушка ослабляет переменный ток? Будем постепенно вытягивать из катушки железный сердечник. Мы обнаружим, что лампочка накаливается все сильнее и сильнее, т. е. что по мере выдвижения сердечника ток в цепи возрастает. При полном удалении сердечника накал лампочки может дойти почти до нормального, если число витков катушки не очень большое. Но выдвижение сердечника уменьшает индуктивность катушки. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 26

• 
  Слайд 27
  

  Таким образом, мы видим, что катушка с малым сопротивлением, но с большой индуктивностью, включенная в цепь переменного тока, может значительно ослабить этот ток. Прохождение переменного тока через емкость и индуктивность 27

• 
  Слайд 28

  Векторная диаграмма

  В цепях переменного тока все токи и напряжения являются синусоидальными функциями времени. Поэтому аналитические зависимости в виде уравнений не дают представления о реальных соотношениях величин. 28

• 
  Слайд 29
  

  Влияние катушки с большой индуктивностью на переменный ток также легко объяснить. Переменный ток представляет собой ток, сила которого быстро изменяется, то увеличиваясь, то уменьшаясь. При этих изменениях в цепи возникает ЭДС самоиндукции, которая зависит от индуктивности цепи. Направление ее таково, что ее действие препятствует изменению тока, т. е. уменьшает амплитуду тока, а следовательно, и его действующее значение. Пока индуктивность проводов мала, эта добавочная ЭДС тоже мала и действие ее практически незаметно. Но при наличии большой индуктивности эта добавочная ЭДС может значительно влиять на силу переменного тока. Векторная диаграмма 29

• 
  Слайд 30
  

  При переходе от оригиналов функций и параметров к их изображениям в виде комплексных чисел задача анализа несущественно упрощается, т.к., в отличие от цепей постоянного тока, где все величины однозначно характеризуются одним числом, в области изображений каждая величина определяется двумя числами, каждое из которых в общем случае недостаточно для полной оценки состояния цепи. Векторная диаграмма 30

• 
  Слайд 31
  

  Помочь в анализе соотношений между величинами и параметрами электрический цепи может их геометрическое представление в виде векторной диаграммы. Векторная диаграмма 31

• 
  Слайд 32
  

  Векторной диаграммой называется совокупность векторов на комплексной плоскости, соответствующая комплексным величинам и/или параметрам электрической цепи и их связям. Векторная диаграмма 32

• 
  Слайд 33

  Виды диаграмм

  1. Точечные 2. Качественные векторные Векторная диаграмма 33

• 
  Слайд 34
  

  Точные диаграммы строятся с соблюдением масштабов всех величин по результатам численного анализа. Они предназначены в основном для проверки расчетов. Векторная диаграмма 34

• 
  Слайд 35
  

  Качественные векторные диаграммы строятся с учетом взаимных связей между величинами и обычно предшествуют расчету или заменяют его. В качественных диаграммах масштаб изображения и конкретные значения величин несущественны, важно только, чтобы в них были правильно отражены все связи между величинами, соответствующие связям и параметрам элементов электрической цепи. Векторная диаграмма 35

• 
  Слайд 36
  

  Качественные диаграммы являются важнейшим инструментом анализа цепей переменного тока. Векторная диаграмма 36

• 
  Слайд 37

  Построение векторных диаграмм

  Векторные диаграммы представляют собой совокупность векторов, изображающих синусоидально изменяющиеся величины, действующие в данной электрической цепи. Они позволяют упростить расчет цепей синусоидального тока и сделать его наглядным, применив вместо алгебраического сложения или вычитания мгновенных значений синусоидально изменяющихся токов, напряжений или э. д. с сложение или вычитание их векторов. Векторная диаграмма 37

• 
  Слайд 38
  

  Обычно при расчете электрических цепей переменного тока нас не интересуют мгновенные значения токов, напряжений и ЭДС, требуется определить только их действующие значения и сдвиг по фазе относительно друг друга. Векторная диаграмма 38

• 
  Слайд 39
  

  Поэтому при построении векторных диаграмм рассматривают неподвижные векторы для некоторого момента времени, который выбирают так, чтобы диаграмма была наглядной. В качестве модулей векторов принимают действующие значения соответствующих величин. Это обусловливает лишь уменьшение длины всех векторов по сравнению с длиной, принятой на рис11 и рис 13, в 2 раз; все же углы между векторами остаются при этом неизменными. Векторная диаграмма 39

• 
  Слайд 40
  

  Рис 12 Векторная диаграмма 40

• 
  Слайд 41
  

  Рис 13 Векторная диаграмма 41

• 
  Слайд 42
  

  Рассмотрим в качестве примера построение векторной диаграммы для действующих значений токов i1, i2 и i рис 14, причем согласно первому закону Кирхгофа ток i равен сумме токов i1 и i2. Токи i1 и i2 имеют различные амплитудные, а следовательно, и действующие значения и сдвинуты относительно друг друга на некоторый угол . Путем суммирования ординат синусоид i1 и i2 можно получить кривую тока i, определить по ней амплитудное значение Iт, а затем и действующее значение I = Iт/2. Векторная диаграмма 42

• 
  Слайд 43
  

  Однако более удобно определять действующее значение тока i путем сложения векторов токов i1 и i2 согласно формуле Рис 14 Векторная диаграмма 43

• 
  Слайд 44
  

  Рис 15 Векторная диаграмма 44

• 
  Слайд 45
  

  Сложение векторов осуществляется по правилу параллелограмма или треугольника. В первом случае (рис. 15 а) строят параллелограмм ABCD со сторонами, образованными векторами j1и j2. Вектор j1направляют, например, горизонтально (можно начертить этот вектор и в любом другом положении), вектор j2— под углом jк вектору j1. Угол //на векторной диаграмме отсчитывают от вектора j1по часовой стрелке, так как для рассматриваемого случая ток i2 отстает от тока i1 на угол . Диагональ АС векторной диаграммы дает нам суммарный вектор результирующего токаI Векторная диаграмма 45

• 
  Слайд 46
  

  Во втором случае (рис15б) строят треугольник ABC со сторонами АВ и ВС, равными соответствующим векторам j1и j2получают суммарный вектор jв виде гипотенузы АС этого треугольника. Вычитание векторов двух синусоидально изменяющихся величин можно представить в виде сложения одного вектора с другим вектором, взятым с обратным знаком. Например, если известны токи i и i1 (см. Рис 3 ), то действующее значение тока i2 можно получить вычитанием из вектора jвектора j1, т. е. j2= j— j1= j+ ( —j1). Вектор -j1имеет такой же модуль, что и вектор +j1, но направлен противоположно. Векторная диаграмма 46

• 
  Слайд 47
  

  Следовательно, операцию вычитания векторов jи j1можно осуществить с помощью векторных диаграмм (рис15 в,г). Векторная диаграмма 47

• 
  Слайд 48

  Закон Ома для переменного тока

  Протекающий по обмотке переменный ток создает магнитный поток. Этот магнитный поток точно так же, как и ток, изменяет свою силу и направление. При изменении магнитного потока по закону индукции в обмотке создается ЭДС (электродвижущая сила). Направление ЭДС противоположно полярности подаваемого напряжения. Это явление называется самоиндукцией. 48

• 
  Слайд 49
  

  Самоиндукция в цепи переменного тока частично проявляется в сдвиге по фазе между током и напряжением и частично — в падении индуктивного напряжения. Сопротивление цепи переменного тока становится значительно выше рассчитанного или измеренного сопротивления этой же цепи постоянному току. Закон Ома для переменного тока 49

• 
  Слайд 50
  

  Сдвиг по фазе между током и напряжением обозначается углом φ. Индуктивное сопротивление (реактивное) - X, активное сопротивление -R, кажущееся сопротивление цепи или проводника -Z. Полное сопротивление (импеданс) вычисляется по формуле: Где: Z - полное сопротивление, ОмR - активное сопротивление, Ом Закон Ома для переменного тока 50

• 
  Слайд 51
  

  Рассмотрим участок цепи, состоящий из последовательно соединенных резистора с активным сопротивлением R, конденсатора емкостью С катушки индуктивностью L с пренебрежимо малым сопротивлением проводов, Закон Ома для переменного тока Закон Ома для переменного тока 51

• 
  Слайд 52
  

  На участке цепи течет ток силы I = I0sint (2) НапряжениеU=UR+ UC + UL(3) т.к. все складываемые напряжения по закону Ома представляют собой гармонические колеияодинаковой частоты (находится с помощью векторных диаграмм) Закон Ома для переменного тока 52

• 
  Слайд 53
  

  U = U0 sin(t + ) (5), сдвинут по фазе относительно силы тока на угол  И имеет амплитуду Формулы (6) и (7) выражают закон Ома для участка цепи переменного тока с емкостью, индуктивностью и сопротивлением. Закон Ома для переменного тока 53

• 
  Слайд 54
  

  полное сопротивление. Она является арифметической суммой сопротивлений R, RCRL закон Ома (1), (2) (с заменой U0 на 0) - закон Ома для замкнутой цепи, состоящей из последовательно соединенных активного сопротивления, емкости, индуктивности и источника переменного напряжения с ЭДС  = 0 sin(t + ) Закон Ома для переменного тока 54

• 
  Слайд 55
  

  U = U0eiωt — напряжение или разность потенциалов, I — сила тока, Z = Re−iδ — комплексное сопротивление (импеданс), R = (Ra2 + Rr2)1/2 — полное сопротивление, Rr = ωL − 1/(ωC) — реактивное сопротивление (разность индуктивного и емкостного), Rа — активное (омическое) сопротивление, не зависящее от частоты, δ = − arctg (Rr/Ra) — сдвиг фаз между напряжением и силой тока Закон Ома для переменного тока 55

• 
  Слайд 56

  Мощность переменного тока

  мощности постоянного электрического тока, если напряжение между концами некоторого участка цепи равно U, а сила тока в этом участке цепи равна I, то мощность, выделяемая током в этом участке цепи, R — активное сопротивление участка цепи. 56

• 
  Слайд 57
  

  В случае переменного тока дело обстоит сложнее, так как сила переменного тока определяется не только активным сопротивлением цепи R, но и ее индуктивным или емкостным сопротивлением. Представим себе, например, что какой-нибудь участок цепи имеет только емкостное сопротивление, т. е. содержит только конденсатор. Мощность переменного тока 57

• 
  Слайд 58
  

  Процесс прохождения тока через конденсатор, представляет собой процесс многократно повторяющейся зарядки и разрядки этого конденсатора. В течение той четверти периода, когда конденсатор заряжается, источник расходует некоторую энергию, которая запасается в конденсаторе в виде энергии его электрического поля. Но в следующую четверть периода конденсатор разряжается и отдает обратно в сеть практически всю запасенную в нем энергию. Мощность переменного тока 58

• 
  Слайд 59
  

  Таким образом, если пренебречь обычно очень малыми потерями энергии на нагревание диэлектрика в конденсаторе, то прохождение тока через конденсатор не связано с выделением в нем мощности. Мощность переменного тока 59

• 
  Слайд 60
  

  То же будет иметь место и при прохождении тока через катушку, сопротивление которой можно считать чисто индуктивным. В течение той четверти периода, пока ток нарастает, в катушке создается магнитное поле, обладающее определенным запасом энергии. На создание этого поля расходуется энергия источника. Но в следующую четверть периода, когда ток уменьшается, магнитное поле исчезает, и запасенная в нем энергия в процессе самоиндукции вновь возвращается к источнику. Мощность переменного тока 60

• 
  Слайд 61
  

  Мы видим, что наличие емкостного или индуктивного сопротивления цепи хотя и отражается на силе тока в этой цепи, но не связано с расходом мощности в ней. В конденсаторах и катушках с индуктивным сопротивлением энергия то берется «взаймы» у источника, то снова возвращается к нему, но она не уходит из цепи, не тратится на нагревание проводников (джоулевотепло) или на совершение механической работы и т. п. Мощность переменного тока 61

• 
  Слайд 62
  

  Таким образом, при наличии в цепи индуктивного и емкостного сопротивлений мощность, фактически расходуемая в цепи, всегда меньше, чем произведение IU, т. е. равна где  есть некоторый коэффициент, меньший единицы, называемый коэффициентом мощности данной цепи. Для синусоидальных токов этот коэффициент равен  =cos j, где j есть сдвиг фаз между током в цепи и напряжением между концами рассматриваемого ее участка. Таким образом, Мощность переменного тока 62

• 
  Слайд 63
  

  Из формул видно, что сдвиг фаз j между напряжением и током растет по мере увеличения отношения емкостного или индуктивного сопротивления к активному. Но с ростом j уменьшается значение cos j. Мощность переменного тока 63

• 
  Слайд 64
  

  Поэтому коэффициент мощности прибора, потребляющего переменный ток, тем меньше, чем больше его емкостное или индуктивное сопротивление по сравнению с активным. Он обращается в нуль для чисто индуктивного или чисто емкостного сопротивления (j=p/2, cosj=0) и равен единице для чисто активного (j=0, cosj=1). Мощность переменного тока 64

• 
  Слайд 65

  важное народнохозяйственное значение

  Каждая электрическая машина (генератор), установленная на станциях, характеризуется своим предельным «нормальным» током I, при котором нагревание машины вследствие потерь в проводах не превышает допустимых размеров, и своим нормальным напряжением U. Произведение IU называется полной мощностью этой машины. Такую мощность машина могла бы действительно отдавать потребителям, если бы ее нагрузка была чисто активной, т. е. если бы не было сдвига фаз между током и напряжением на зажимах машины. Мощность переменного тока 65

• 
  Слайд 66
  

  В этом случае j=0 и cos j=1. Но если в сети имеются заметные емкостные или индуктивные сопротивления, обусловливающие некоторый сдвиг фаз j между током и напряжением, то cos j

• 
  Слайд 67

  Действующие значения тока и напряжения

  Для описания характеристик переменного тока необходимо избрать определенные физические величины. Мгновенные и амплитудные значения для этих целей неудобны, а средние значения за период равны нулю. Поэтому вводят понятие действующих значений тока и напряжения. Они основаны на тепловом действии тока, не зависящем от его направления. 67

• 
  Слайд 68
  

  Действующими значениями тока и напряжения называют соответствующие параметры такого постоянного тока. при котором в данном проводнике за данный промежуток времени выделяется столько же теплоты, что и при переменном токе. При изменении тока по синусоиде его действующее значение меньше его амплитудного значения 2 раз, т. е, Такое соотношение справедливо для ЭДС и напряж-я: Действующие значения тока и напряжения 68

• 
  Слайд 69
  

  Действующие значения обозначаются прописными латинскими буквами без индексов.Электроизмерительные приборы переменного тока проградуированы в действующих значениях измеряемых величин. В некоторых книгах действующие значения называют эффективными значениями. Это - синонимы. Действующие значения тока и напряжения 69

• 
  Слайд 70
  

  70 http://dic.academic.ru http://ru.wikipedia.org http://revolution.allbest.ru http://www.physbook.ru И.В. Савельев, Курс общей физики, том 2. Электричество, волны, оптика. М. Наука, 1982 г. Белов Д. В. Электромагнетизм и волновая оптика Изд. МГУ 1994 г. 210 стр Литература