Презентация на тему "Фотоны"

Презентация: Фотоны
Включить эффекты
1 из 38
Ваша оценка презентации
Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
  • 1
  • 2
  • 3
  • 4
  • 5
3.7
3 оценки

Комментарии

Нет комментариев для данной презентации

Помогите другим пользователям — будьте первым, кто поделится своим мнением об этой презентации.


Добавить свой комментарий

Аннотация к презентации

Посмотреть презентацию на тему "Фотоны" в режиме онлайн с анимацией. Содержит 38 слайдов. Самый большой каталог качественных презентаций по физике в рунете. Если не понравится материал, просто поставьте плохую оценку.

  • Формат
    pptx (powerpoint)
  • Количество слайдов
    38
  • Слова
    физика
  • Конспект
    Отсутствует

Содержание

  • Презентация: Фотоны
    Слайд 1

    Фотоны

    Лекция 6

  • Слайд 2

    §§ Введение

    02 1900, гипотеза Планка Излучение и поглощение света веществом происходит не непрерывно, а конечными порциями или квантами Для согласия с классической термодинамикой и электродинамикой: Проблему равновесного излучения с классическихпозицийрешить неудается.

  • Слайд 3

    03 при распространении свет ведет себя подобно совокупности частиц (световых квантов – фотонов) 1905, гипотеза Эйнштейна λ = 623 нм (He-Ne лазер) Пример. = 3,19·10–19 Дж ≈2 эВ Масса фотона в движении: Энергия фотона: = 3,55·10–36 кг

  • Слайд 4

    04 Импульс фотона = 1,06·10–27 кг·м/с При взаимодействии с веществом фотоны могут рассеиваться, испускаться и поглощаться. Число фотонов не сохраняется, зато должны выполняться законы сохранения импульса и энергии.

  • Слайд 5

    §§ Внешний фотоэффект

    05 Фотоэффект – испускание электронов веществом под действием света. 1905, А.Эйнштейн Пусть поверхность металла освещается монохроматическим светом с частотой ν Один фотон несет энергию и полностью передает ее электрону. Электрон не может «поглотить» фотон из-за закона сохранения МИ (спина).

  • Слайд 6

    06 A1–потеря энергии в объеме Aвых–работа выхода электрона (1,4–5 эВ) Закон сохранения энергии – электрон вблизи поверхности уравнение Эйнштейна для фотоэффекта

  • Слайд 7

    07 Существование красной границы: Металл λmax, нм Cs 686 K 560 Na 540 Li 521 Hg 273,5 Fe 262 Ag 261 Au 265 п/п λmax, нм Ge 260 Si 258 УФ Работа выхода, эВ Cs 1,81 K,Na,Li 2,22–2,38 Hg…Au 4,55–4,75

  • Слайд 8

    08 Для прекращения эмиссии электронов необходимо приложить задерживающую разность потенциалов Приложение ускоряющей разности потенциалов используется в фотоэлектронном умножителе Ускоренные электроны могут вызвать и свечение люминофора (приборы ночного видения, тепловизоры) KУ~106–108

  • Слайд 9

    Применение

    09 1) Приёмники и усилителисигналовЭМВ в электрические сигналы (R, U, I) 2) Преобразователи ЭМВ ИК и УФ в излучение видимого диапазона

  • Слайд 10

    10 Наблюдение объекта через тепловизор позволяет выявить утечки, слабые места, избежать аварии.

  • Слайд 11

    §§ Внутренний фотоэффект

    11 В диэлектриках и полупроводниках электрон изменяет свою энергию не выходя на поверхность. У вещества изменяется проводимость (фоторезисторы). В неоднородных полупроводниках также наблюдается фотогальванический эффект – образование разности потенциалов под действием света.

  • Слайд 12

    Фотоэлементы (солнечные батареи) в настоящее время используют как источники электроэнергии 1) основа – кремний (Si) 2)КПД от 10 до 20% 3) Фото-ЭДС: 1–2 В 4) Фототок: ~0,01 А с площади в 1 см2 (сотни ватт с 1 м2) 12

  • Слайд 13

    13 Фотоэффект применяют в науке (измерения) в технике: усилители и преобразователи организация электропитания связь контроль и управление

  • Слайд 14

    §§ Рентгеновская трубка

    Пусть электрон ускоряется разностью потенциалов U 14 , тогда его энергия при попадании в металл его энергия уменьшается до нуля , при этом возникает излучение с макс. частотой граница спектра

  • Слайд 15

    §§ Эффект Комптона

    15 1922–23 г., Артур Комптон исследовал рассеяние рентгеновского излучения на телах, состоящих из легких атомов (графит, парафин). Оказалось, что в рассеянном излучении содержится две линии: λ и λ+Δλ и не зависит от состава тела и длины волны λ Смещение

  • Слайд 16

    16 Рассмотрим эффект с квантовыхпозиций, как процесс упругого рассеяния фотона частицей (например, электроном) Пусть – масса покоя частицы – масса движения

  • Слайд 17

    17 λ – длина волны до рассеяния λ1 – длина волны после рассеяния Закон сохр. импульса (т.косинусов) (1)

  • Слайд 18

    18 Закон сохранения энергии или (2) Возведем в квадрат:

  • Слайд 19

    19 Вычтем: (1)–(2)

  • Слайд 20

    20 Еслирассеяниепроисходит наэлектроне –комптоновская длинаволны электрона Рассеяние происходит на случайный угол. Если электрон не оторвется от атома, то смещения по длине волны не будет. Иногда наблюдается и обратный эффект Комптона – уменьшение длины волны у рассеянного излучения.

  • Слайд 21

    §§ Гипотеза Де Бройля

    21 В оптических явлениях наблюдается дуализм. 1924, Луи Де Бройль (Louis De Broglie) гипотеза о всеобщем характере корпускулярно-волнового дуализма Это универсальное свойство природы – всем микрообъектам присущи одновременно и корпускулярные и волновые свойства

  • Слайд 22

    Если двигается частица массой mсо скоростью υ 22 Энергия фотона: Импульс фотона: , то с частицей можно ассоциировать волну с длиной – длина волны Де Бройля Пример: электрон, ускоренный разностью потенциалов в 12 кВ E = 12 кэВ = 1,92·10–15 Дж λ = 10–10 м

  • Слайд 23

    23 Дифракция микрочастиц (электронов, атомов и молекул) наблюдается аналогично дифракции рентгеновского излучения Для того, чтобы интерпретировать явления интерференции и дифракции микрочастиц принимают, что Интенсивность сопоставляемой волны пропорциональна вероятности обнаружения частицы в этой точке

  • Слайд 24

    Соотношение неопределённостей

    24 В классической механике у каждой частицы были свои координаты и импульс в каждый момент времени. следует принцип неопределенности Из формулы де Бройля

  • Слайд 25

    25 Пусть импульс частицы p нам известен точно (Δp= 0) , тогда волна, ассоциированная с частицей – строго монохроматическая Это бесконечная sinволна, занимающая все пространство (Δx=∞) Пусть частица локализована в области пространства Δx=L. Тогда ей соответствует волновой пакет (набор волн, импульсов), т.е. Δp≠ 0

  • Слайд 26

    26 Рассмотрим сумму двух волн Для многих гармоник

  • Слайд 27

    27 Пусть и тогда или – неопределенность координаты – неопределенность импульса

  • Слайд 28

    28 Более строгое выражение называется соотношением неопределенностей Гейзенберга Это означает, что в квантовой механике нет (не применимо) понятие траектории частицы Можно говорить лишь о вероятности нахождения частицы в данной области пространства.

  • Слайд 29

    §§ Модель атома Резерфорда

    29 1897, Томсон, открытие электрона Модель Томсона: атом – однородно заряженный шар, внутри которого двигается электрон Опыты Резерфорда

  • Слайд 30

    30 Ядерная модель атома 1) Атом – система зарядов, в центре которой располагается тяжелое положительно заряженное ядро Q = Z|e| dя~ 10–14 –10–15м 2) вокруг ядра –Zэлектронов dA ~ 10–10м(несколько Å) Трудности: 1) Система зарядов либо непрерывно излучает энергию, либо неустойчива 3) Тождественность атомов 2) Линейчатый спектр

  • Слайд 31

    §§ Теория Бора

    31 Пусть электрон двигается по круговой орбите – радиус орбиты – скорость электрона С электроном свяжем волну Де Бройля:

  • Слайд 32

    32 Пусть на длине окружности укладывается целое число длин волн (условие max): т.е. момент импульса электрона на орбите принимает толькодискретные значения (т.е. «квантуется»): n= 1,2,3...–главное квантовое число

  • Слайд 33

    33 Заряд ядра атома: Z – порядковый номер элемента e = –1,6·10–19Кл – заряд электрона Сила, действующая на электрон ,k = 9·10–9Н·м/Кл2 по II-му закону Ньютона

  • Слайд 34

    34 Получаем систему ее решение – скорость электрона – радиус орбиты

  • Слайд 35

    35 Каждому значению главного квантового числа n соответствует своя круговая орбита и скорость электрона υn на ней: 0,53 2,12 4,77 8,49 2,2 1,1 0,73 0,55 Энергия электрона (дискретный спектр):

  • Слайд 36

    36 При переходе атома (Z = 1) из состояния с главным квантовым числом n в состояние с mиспускается или поглощается квантс энергией: 13,54 эВ = 2,2·10–18 Дж , R= 2,06·1016 рад/с

  • Слайд 37

    37 Уровни энергии в атоме водорода

  • Слайд 38

    37 Теория Бора для атома водорода (а также He+, Li++, Be+++, …)позволила объяснить сложное строение спектра излучения с высокой точностью. Уточнение теории – учет поправок, связанных с движением электрона и ядра относительно общего центра масс. Недостатки: 1) она не квантовая и не классическая 2) нельзя построить теорию атома гелия

Посмотреть все слайды

Сообщить об ошибке