Презентация на тему "ЭДС при несинусоидальном токе"

Содержание

• 
  Слайд 1

  ЭДС при несинусоидальном токе

• 
  Слайд 2
  
• 
  Слайд 3

  Электродвижущие силы при несинусоидальном поле.

   На рисунке представлена кривая поля (сплошная линия), созданного, например, вращающимися полюсами. Ее можно разложить на гармоники, причем вследствие симметрии кривой относительно оси абсцисс и максимальной ординаты в разложении будут иметь место только синусоиды нечетного порядка, показанные на пунктиром. Все гармоники поля вращаются относительно статора с одной и той же частотой, равной частоте вращения полюсов. Полюсное деление первой или основной гармоники равно τ, полюсное деление ν-й гармоники равно τ / ν. Таким образом, ν -я гармоника поля имеет в ν раз больше полюсов, чем первая гармоника.

• 
  Слайд 4
  

  Электродвижущая сила, наведенная в фазе обмотки ν -й гармоникой поля, равна: Eν=4,44fνwk0 νФm ν, Где fν= ν pn/60=ν f1–частота ν -й гармоники ЭДС в ν раз большая, чем частота f1 первой гармоники э.д.с.; Фм ν  =(2/π ) (τ/ν)l В m ν- поток, соответствующий ν -й гармонике поля k0 ν=ky νkpν— обмоточный коэффициент для ν -й гармоники э.д.с.

• 
  Слайд 5
  

  Обмоточный коэффициент k01 для первой гармоники, очевидно, не отличается от k0, рассмотренного нами ранее; k0ν для высших гармоник отличается от k01, так как сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка и э.д.с. катушек, составляющих катушечную группу, зависит от номера гармоники ν. Сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка, наведенных ν -й гармоникой поля, равен νγ, где γ — сдвиг сторон витка в электрических градусах для первой гармоники поля; следовательно,ky ν= sin νγ/2= sin ν (y/τ) 900

• 
  Слайд 6
  

  Коэффициент распределения для ν-й гармоники рассчитывается по формуле        kpν =(sin νqα/2)/(qsin(να/2)), Таким образом путем выбора шага мы можем значительно уменьшить амплитуды высших гармоник в кривой фазной э.д.с. Действующее значение фазной э.д.с. E=√E12 + E32+E52  +…           Так как в обычных случаях амплитуды высших гармоник сравнительно с амплитудой первой гармоники невелики, мы можем практически считать: Eν=Е1=4,44fνwk01Ф

• 
  Слайд 7
  

  где f1 и k01 определяются для первой гармоники, а Ф (индекс «м» здесь и в последующем опускаем) — по первой гармонике кривой поля (или приближенно по действительной кривой поля). Гармоники фазных э.д.с. трехфазной обмотки с номером, кратным трем, совпадают по фазе, прочие гармоники фазных э.д.с. (5, 7, 11, 13. 17, ...) той же обмотки будут сдвинуты по фазе на 120°. Следовательно, при соединении обмотки звездой в линейной э.д.с. все гармоники с номером, кратным трем, пропадают:

• 
  Слайд 8
  

  Eл=√3√E12 + E32+E52  +…        При соединении обмотки треугольником мы также не будем иметь в линейном напряжении гармоник с номером, кратным трем, так как при таком соединении все эти гармоники по контуру, составленному из трех фаз обмотки, будут в любой момент времени направлены в одну и ту же сторону (фазы обмотки для гармоник с номером, кратным трем, могут рассматриваться как последовательно соединенные генераторы).