Презентация на тему "Электричество и магнетизм"

Презентация: Электричество и магнетизм
Включить эффекты
1 из 94
Ваша оценка презентации
Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
  • 1
  • 2
  • 3
  • 4
  • 5
5.0
2 оценки

Комментарии

Нет комментариев для данной презентации

Помогите другим пользователям — будьте первым, кто поделится своим мнением об этой презентации.


Добавить свой комментарий

Аннотация к презентации

Посмотреть презентацию на тему "Электричество и магнетизм" в режиме онлайн с анимацией. Содержит 94 слайда. Самый большой каталог качественных презентаций по физике в рунете. Если не понравится материал, просто поставьте плохую оценку.

  • Формат
    pptx (powerpoint)
  • Количество слайдов
    94
  • Слова
    физика
  • Конспект
    Отсутствует

Содержание

  • Презентация: Электричество и магнетизм
    Слайд 1

    Электричество и магнетизм

    Закон Кулона. Напряженность. Электрический диполь. Потенциал.

  • Слайд 2

    электростатика

  • Слайд 3

    План лекции

    Электрический заряд и его свойства Закон сохранения заряда. Закон Кулона. Напряжённость электростатического поля. Линии напряжённости электростатического поля. Поток вектора напряжённости. Принципы суперпозиции. Поле диполя. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме. Циркуляция вектора напряжённости электростатического поля. Потенциал электростатического поля.

  • Слайд 4

    Электризация

  • Слайд 5

    Электроскоп

  • Слайд 6

    Закон сохранения заряда

    Алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остаётся неизменной, какие бы процессы ни происходили внутри данной системы. Замкнутая система – система, не обменивающая зарядами с внешними телами

  • Слайд 7

    7 Закон сохранения электрического заряда В электрически изолированной системе, т. е. в системе, которая не обменивается зарядами с внешними телами, алгебраическая сумма электрических зарядов является величиной постоянной:

  • Слайд 8

    Взаимодействие зарядов

  • Слайд 9

    Закон Кулона

  • Слайд 10
  • Слайд 11

    Закон Кулона

    Сила взаимодействия между неподвижными точечными зарядами, находящимися в вакууме, пропорциональна зарядам и и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними:

  • Слайд 12
  • Слайд 13
  • Слайд 14
  • Слайд 15

    Кулоновская сила

    Сила направлена по прямой, соединяющей взаимодействующие заряды, т.е. является центральной. В случае разноимённых зарядов- соответствует притяжению. В случае одноимённых зарядов - соответствует отталкиванию. Эта сила называется кулоновской силой.

  • Слайд 16

    Распределение электрических зарядов

  • Слайд 17

    Линейная плотность электрических зарядов

  • Слайд 18

    Поверхностная плотность электрических зарядов

  • Слайд 19

    Объемная плотность электрических зарядов

  • Слайд 20

    Напряженность электрического поля

  • Слайд 21

    Электростатическое поле

    Напряжённость электростатического поля – физическая величина, определяемая силой, действующей на единичный положительный заряд, помещённый в данную точку поля: Напряжённость электростатического поля – силовая векторная характеристика электростатического поля.

  • Слайд 22

    Напряженность поля точечного заряда

  • Слайд 23

    Вектор напряженности во всех точках поля направлен радиально от заряда, если он положителен, и радиально к заряду, если отрицателен

  • Слайд 24

    Линия напряженности - линия, в каждой точке которой вектор напряженности направлен по касательной к этой линии

  • Слайд 25
  • Слайд 26
  • Слайд 27
  • Слайд 28

    Поток вектора напряженности электрического поля.

    Поток вектораэлектрического поля через поверхностьSизмеряется числом силовых линий пронизывающих данную поверхность.

  • Слайд 29

    Поток вектора напряжённости электростатического поля

  • Слайд 30

    Элементарный поток

  • Слайд 31

    Поток вектора напряженности через произвольную поверхность, окружающую заряд

  • Слайд 32

    . В случае однородного поля,перпендикуляр-ного к плоской повер-хностичисло линий, пронизывающих 1 м2равноЕ , а через всю поверхностьS┴по-ток вектора напря-женностибудет равен

  • Слайд 33

    естьпроекция вектора на направление нормали к поверхности S.В этом случае

  • Слайд 34

    Введем понятие вектора площади сонаправленного с единичным вектором нормали к поверхностиS, а по модулю равного площади этой поверхности Тогда поток через поверхность будет равен

  • Слайд 35

    Произвольная поверхность

    неоднородного поля

  • Слайд 36
  • Слайд 37

    Вычисление потока через произвольнуюзамкнутую поверхность

  • Слайд 38
  • Слайд 39

    У замкнутых поверхностей внешняя нормаль - положительная Входящие во внутрь силовые линии создают отрицательный поток, а выходящие из поверхности положительный поток.

  • Слайд 40

    Поток вектора напряженности сквозь сферическую поверхность радиуса R

  • Слайд 41

    Принцип суперпозиции электростатических сил

  • Слайд 42

    Результирующая сила, действующая на пробный заряд в любой точке поля равна геометрической сумме сил, приложенных к этому заряду со стороны неподвижных точечных зарядов

  • Слайд 43
  • Слайд 44

    Принцип суперпозиции полей

    напряженность результирующего поля, создаваемого системой зарядов, равна геометрической сумме напряженностей полей, создаваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности

  • Слайд 45

    Напряженность электростатического поля

  • Слайд 46
  • Слайд 47
  • Слайд 48

    Электрический диполь

    система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов, расстояние lмежду которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля.

  • Слайд 49

    Вектор, направленный по оси диполя (прямой, проходящей через оба заряда) от отрицательного заряда к положительному и равный расстоянию между ними, называетсяплечом диполяl.

  • Слайд 50

    Вектор совпадающий по направлению с плечом диполя и равный произведению заряда на плечо l, называетсяэлектрическим моментом диполя или дипольным моментом

  • Слайд 51
  • Слайд 52

    Непрерывное распределение системы зарядов в пространстве

    Напряженность поля этой системы в вакууме, согласно принципу суперпозиции полей

  • Слайд 53

    Электростатическое поле точечного заряда – центральное и поэтому потенциальное. На точечный заряд в этом поле действует сила, работа этой силы на любой замкнутой траектории равна нулю

  • Слайд 54

    Циркуляция вектора напряженности вдоль замкнутого контура

    Циркуляция вектора напряженности электрического поля точечного заряда вдоль произвольного замкнутого контура, проведенного в поле равна нулю.

  • Слайд 55

    Напряженность электрического поля

    произвольной системы точечных зарядов

  • Слайд 56

    Это соотношение подтверждает то, что любое электростатическое поле потенциально

  • Слайд 57

    Циркуляция вектора напряжённости

    Интеграл называется циркуляцией вектора напряжённости. Теорема о циркуляции вектора Силовое поле, обладающее таким свойством, называется потенциальным.

  • Слайд 58

    Работа перемещения заряда в поле

    Работа при перемещении заряда из точки 1 в точку 2: не зависит от траектории перемещения, а определяется только положениями начальной 1 и конечной 2 точек. Электростатическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы – консервативными.

  • Слайд 59

    Работа перемещения заряда во внешнем электростатическом поле по любому замкнутому контуру будет равна:

  • Слайд 60

    Работа кулоновских сил зависит только от начальной и конечной точки

    Уравнения электростатики в вакууме 60

  • Слайд 61

    Работа, совершаемая силами электростатического поля при малом перемещении точечного заряда в этом поле, равна убыли потенциальной энергиизаряда в рассматриваемом поле

  • Слайд 62

    Для поля системы изnточечных зарядов

  • Слайд 63

    При непрерывном распределении зарядов в пространстве, потенциальная энергия заряда в поле равна

  • Слайд 64

    Потенциал электростатического поля

  • Слайд 65

    Потенциалом электростатического поля называется физическая величина, равная отношению потенциальной энергии пробного точечного электрического заряда, помещенного в рассматриваемую точку поля, к этому заряду

  • Слайд 66

    Принцип суперпозиции электростатических полей

    Если поле создаётся несколькими зарядами, то потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей всех этих зарядов

  • Слайд 67

    При наложении электростатических полей их потенциалы складываются алгебраически

  • Слайд 68

    Работа перемещения заряда в поле

    Работа сил электростатического поля при перемещении точечного заряда из точки 1 в точку 2 т.е., равна произведению перемещаемого заряда на разность потенциалов в начальной и конечной точках.

  • Слайд 69

    Разность потенциалов

    Разность потенциалов двух точек 1 и 2 в электростатическом поле определяется работой, совершаемой силами поля, при перемещении единичного положительного заряда из точки 1 в точку 2.

  • Слайд 70
  • Слайд 71

    Потенциал

    Потенциал – физическая величина, определяемая работой по перемещению единичного положительного заряда при удалении его из данной точки в бесконечность Напряжённость как градиент потенциала

  • Слайд 72

    Связь между потенциальной силой и потенциальной энергией

    Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом

  • Слайд 73

    Эквипотенциальные поверхности

    Геометрическое место точек электростатического поля, в которых значения потенциала одинаковы

  • Слайд 74

    Эквипотенциальная поверхность это поверхность, в каждой точке которой потенциал имеет одно и то же значение. Для всех точек поверхности выполняется условие

  • Слайд 75
  • Слайд 76

    т.к. . Единица измерения градиента — В/м.

  • Слайд 77

    Теорема Гаусса для поля в вакууме

    Поток вектора напряжённости электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключённых внутри этой поверхности зарядов, делённых на

  • Слайд 78

    Если заряд распределён в пространстве с объёмной плотностью , то теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме будет иметь вид

  • Слайд 79

    Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.

    .

  • Слайд 80

    Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей

  • Слайд 81

    Поле двух плоскостей

    Уравнения электростатики в вакууме 81

  • Слайд 82
  • Слайд 83
  • Слайд 84

    Уравнения электростатики в вакууме 84 Поле равномерно заряженной плоскости

  • Слайд 85
  • Слайд 86

    Поле равномерно заряженной сферической поверхности. (r ≥ R)

  • Слайд 87
  • Слайд 88

    Поле заряда, равномерно распределенного в вакууме по объему шара

  • Слайд 89
  • Слайд 90

    Уравнения электростатики в вакууме 90 Поле бесконечно длинного заряженного цилиндра (нити)

  • Слайд 91
  • Слайд 92

    Уравнения электростатики в вакууме 92 Поле однородно заряженного цилиндра

  • Слайд 93
  • Слайд 94

    Основные выводы

    Напряженность электростатического поля в вакууме изменяется скачком при переходе через заряженную поверхность; при переходе через границу области объемного заряда напряженность поля в вакууме изменяется непрерывно; потенциал поля всегда является непрерывной функцией координат.

Посмотреть все слайды

Сообщить об ошибке