Презентация на тему "Электромагнитные колебания и волны"

Содержание

• 
  Слайд 1

  Электромагнитные колебания и волны

  Уравнения Максвелла

• 
  Слайд 2
  

  Изменение магнитного поля порождает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле, силовые линии которого замкнуты, - это явление электро-магнитной индукции Изменяющееся во времени электрическое поле порождает в окружающем пространстве магнитное поле – это ток смещения Ток смещения

• 
  Слайд 3
  

  Изменение потока магнитнойиндукции, проходящего через незамкнутую поверхность S , взятое с обратным знаком, пропорционально циркуляции электрического поля на замкнутом контуре  , который является границей поверхности S

  Поток электрической индукции через замкнутую поверхность S пропорционален величине свободного заряда, находящегося в объёме V , который окружает поверхность S Поток магнитной индукции через замкнутую поверхность S равен нулю (магнитные заряды не существуют) Полный электрический ток свободных зарядов и ток смещения через незамкнутую поверхность S , пропорциональны циркуляции магнитного поля на замкнутом контуре , который является границей поверхности S Уравнения Максвелла

• 
  Слайд 4
  

  Электрический заряд, заключённый в объёме V, ограниченном поверхностью S (в единицах СИ — Кл) Электрический ток, проходящий через поверхность S (в единицах СИ — А)

• 
  Слайд 5
  

  Энергия магнитного поля Энергия электрического поля

• 
  Слайд 6
  

  Электромагнитные волны – поперечные и распространяются с конечной скоростью с, они переносят энергию и импульс

• 
  Слайд 7
  

  Шкала электромагнитных волн

• 
  Слайд 8
  

  Электромагнитные колебания — это колебания электрического и магнитного полей, которые сопровождаются периодическим изменением заряда, силы тока и напряжения. Простейшей системой, где могут возникнуть и существовать свободные электромагнитные колебания, является колебательный контур Колебательный контур

• 
  Слайд 9
  

  -Ldi/dt=q/Ci- сила тока в катушке, q-заряд конденсатора-Ld2q/dt2= q/Cd2q/dt2 + 02q=00 = 1/(LC)

• 
  Слайд 10
  

  Решением этого уравнения является функция q=qmaxcos(0t) qmax- амплитудное значение заряда 0- собственная частота колебаний Период колебаний определяется формулой Томсона T= 2/0 = 2/1/(LC) По гармоническому закону изменяется также сила тока и напряжение

• 
  Слайд 11
  

  Затухающие колебания – в реальном контуре есть активное сопротивление -Ld2q/dt2 = iR+ q/C

• 
  Слайд 12
  

  Характеристикой затухания является логарифмический декремент затухания = βТз = 2πβ/ωз, где Тз и ωз - период и частота затухающих колебаний соответственно

  Ld2q/dt2 +R dq/dt+ q/C=0 2=R/L

• 
  Слайд 13
  

  Вынужденные электромагнитные колебания UR + Uc + U L = (t) = 0 cos t uR (t), uC (t) и uL (t) – мгновенные значения напряжений на резисторе, конденсаторе и катушке соответственно

• 
  Слайд 14
  

  Резонанс в контуре с последовательно соединенными элементами

• 
  Слайд 15
  

  Векторная диаграмма для последовательного RLC-контура

• 
  Слайд 16
  

  Резонанс в контуре с последовательно соединенными элементами

• 
  Слайд 17

  Элементарный диполь, совершающий гармонические колебания

• 
  Слайд 18

  Структура электромагнитной волны, излучаемой диполем

• 
  Слайд 19
  

  Волновое уравнение и уравнение бегущей волны