Презентация на тему "Электромагнитные колебания и волны"

Содержание

• 
  Слайд 1

  Электромагнитные колебания и волны

• 
  Слайд 2
  

  ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ.СВОБОДНЫЕ И ВЫНУЖДЕННЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ.

  Электромагнитные колебания - взаимосвязанные колебания электрического и магнитного полей. Электромагнитные колебания появляются в различных электрических цепях. При этом колеблются величина заряда, напряжение, сила тока, напряженность электрического поля, индукция магнитного поля и другие электродинамические величины. Свободные электромагнитные колебания возникают в электромагнитной системе после выведения ее из состояния равновесия, например, сообщением конденсатору заряда или изменением тока в участке цепи.

• 
  Слайд 3
  

  Это затухающие колебания, так как сообщенная системе энергия расходуется на нагревание и другие процессы. Вынужденные электромагнитные колебания - незатухающие колебания в цепи, вызванные внешней периодически изменяющейся синусоидальной ЭДС. Электромагнитные колебания описываются теми же законами, что и механические, хотя физическая природа этих колебаний совершенно различна. Электрические колебания - частный случай электромагнитных, когда рассматривают колебания только электрических величин. В этом случае говорят о переменных токе, напряжении, мощности и т.д.

• 
  Слайд 4

  КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР

  Колебательный контур - электрическая цепь, состоящая из последовательно соединенных конденсатора емкостью C, катушки индуктивностью L и резистора сопротивлением R.

• 
  Слайд 5
  

  Состояние устойчивого равновесия колебательного контура характеризуется минимальной энергией электрического поля (конденсатор не заряжен) и магнитного поля (ток через катушку отсутствует).

• 
  Слайд 6
  

  Величины, выражающие свойства самой системы (параметры системы): L и m, 1/C и k величины, характеризующие состояние системы: величины, выражающие скорость изменения состояния системы: u = x'(t) и i = q'(t) .

• 
  Слайд 7

  ХАРАКТЕРИСТИКИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ

  Можно показать, что уравнение свободных колебаний для заряда q = q(t) конденсатора в контуре имеет вид где q" - вторая производная заряда по времени. Величина является циклической частотой. Такими же уравнениями описываются колебания тока, напряжения и других электрических и магнитных величин.

• 
  Слайд 8
  

  Одним из решений уравнения (1) является гармоническая функция Период колебаний в контуре дается формулой (Томсона): Величина φ = ώt + φ0, стоящая под знаком синуса или косинуса, является фазой колебания.

• 
  Слайд 9
  

  Фаза определяет состояние колеблющейся системы в любой момент времени t.

• 
  Слайд 10
  

  Ток в цепи равен производной заряда по времени, его можно выразить Чтобы нагляднее выразить сдвиг фаз, перейдем от косинуса к синусу

• 
  Слайд 11

  ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

  1. Гармоническая ЭДС возникает, например, в рамке, которая вращается с постоянной угловой скоростью в однородном магнитном поле с индукцией В. Магнитный поток Ф , пронизывающий рамку с площадью S , Где - угол между нормалью к рамке и вектором магнитной индукции .

• 
  Слайд 12
  

  По закону электромагнитной индукции Фарадея ЭДС индукции равна где - скорость изменения потока магнитной индукции. Гармонически изменяющийся магнитный поток вызывает синусоидальную ЭДС индукции где - амплитудное значение ЭДС индукции.

• 
  Слайд 13
  

  2. Если к контуру подключить источник внешней гармонической ЭДС то в нем возникнут вынужденные колебания, происходящие с циклической частотой ώ, совпадающей с частотой источника. При этом вынужденные колебания совершают заряд q, разность потенциалов u , сила тока i и другие физические величины. Это незатухающие колебания, так как к контуру подводится энергия от источника, которая компенсирует потери. Гармонически изменяющиеся в цепи ток, напряжение и другие величины называют переменными. Они, очевидно, изменяются по величине и направлению. Токи и напряжения, изменяющиеся только по величине, называют пульсирующими. В промышленных цепях переменного тока России принята частота 50 Гц.

• 
  Слайд 14
  

  Для подсчета количества теплоты Q, выделяющейся при прохождении переменного тока по проводнику с активным сопротивлением R, нельзя использовать максимальное значение мощности, так как оно достигается только в отдельные моменты времени. Необходимо использовать среднюю за период мощность - отношение суммарной энергии W, поступающей в цепь за период, к величине периода: Поэтому количество теплоты, выделится за время Т:

• 
  Слайд 15
  

  Действующее значение I силы переменного тока равно силе такого постоянного тока, который за время, равное периоду T, выделяет такое же количество теплоты, что и переменный ток: Отсюда действующее значение тока Аналогично действующее значение напряжения