Презентация на тему "Затухающие колебания" 11 класс

Содержание

• 
  Слайд 1
  

  Лекция 26 Тема: Затухающие колебания 26.1. Свободные затухающие механические колебания; 26.2. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания; 26.26. Свободные затухающие колебания в электрическом колебательном контуре; 26.27. Автоколебания; Сегодня: воскресенье, 22 мая 2016 г.

• 
  Слайд 2
  
• 
  Слайд 3
  
• 
  Слайд 4
  
• 
  Слайд 5
  

  Рис. 26.1.

• 
  Слайд 6
  

  Выясним физический смысл  и  Обозначим через  -время, в течение которого амплитуда А уменьшается в e раз. A0 /AΊ= e=e1, откуда β=1, β= 1/ Следовательно, коэффициент затухания β - есть физическая величина, обратная времени, в течении которого амплитуда уменьшается в е раз. -время релаксации. Пусть Nе число колебаний, после которых амплитуда уменьшается в e раз,  - время этих колебаний, тогда =ΝΤ,Τ= /Νи= βΤ=  / N = 1/N,  = 1/N Следовательно, логарифмический декремент затухания  есть физическая величина, обратная числу колебаний, по истечению которых амплитуда А уменьшается в e раз.Если  =0,01, то N=100.

• 
  Слайд 7
  
• 
  Слайд 8
  

  Где  = arctg(/). График этой функции изображен на рис. 26.2. Рис. 26.2.

• 
  Слайд 9
  
• 
  Слайд 10
  

  перестает быть периодическим.При > 0корни характеристичес- кого уравнения становятся вещественными и решение дифферен- циального уравнения (26.1) оказывается равным сумме двух экспонент: х = С1е-1t + С2е-2t ,где 1= -  +i, а 2= -  - i, а С1 и С2 - вещественные константы, значения которых зависят от нача- льных условий (от х0 и 0). Следовательно движение носит апериодический (непериодический) характер – выведенная из поло- жения равновесия система возвращается в положение равновесия, не совершая колебаний. На рис. 26.26 показано три возможных способа возвращения системы к положению равновесия при апериодическом движении. Каким из этих способов приходит Рис. 26.26.

• 
  Слайд 11
  

  Это условие будет выполнено в том случае, если выведенной из положения равновесия системе сообщить достаточно сильный толчок к положению равновесия. Если, отведя систему из положения равновесия, отпустить ее без толчка (т.е. с 0 = 0) или сообщить ей толчок недостаточной силы (такой, что 0 окажется меньше определяемой условием (26.6)), движение будет Происходитьв соответствии с кривой А на рис. 26.26.

• 
  Слайд 12
  
• 
  Слайд 13
  
• 
  Слайд 14
  

  Рис. 26.27.

• 
  Слайд 15
  
• 
  Слайд 16